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CS/protokoll/protokoll.tex

@@ -482,13 +482,15 @@ rauschte und liegt deswegen weitab der Theoriekurve. (Siehe auch~\ref{fig:90})
   \caption{Normierte Zählraten in Abhängigkeit von \(\mu\) inklusive Theoriekurve.}
   \label{fig:rel_countrates}
 \end{figure}
+
+
 \subsection{Einfluss des Streukörperdurchmessers}
 \label{sec:durchmesser}
 
 Zur Bestimmung des Einflusses des Streukörperdurchmessers auf die Zählrate \(\dot{N}\) wurden
 bei \(\vartheta = 60^\circ\) Aluminiumstäbe mit fünf verschiedenen
 Durchmessern genommen. Es ergeben sich analog zu~\ref{sec:wirkquer}
-die Zählraten in~\ref{tab:ratedurch}. Diese sind zur \"ubersicht auch
+die Zählraten in~\ref{tab:ratedurch}. Diese sind zur Übersicht auch
 in~\ref{fig:dicke-countrate} aufgetragen.
 
 \begin{table}[H]
@@ -505,20 +507,20 @@ in~\ref{fig:dicke-countrate} aufgetragen.
                 10,2                        &     9.88 & .20                                 \\
                 20,4                        &     8.13 & .19
         \end{tabular}
-        \caption{Zählrate \(\dot{N}\) pro Durchmesser \(d\).}
+        \caption{Zählrate \(\dot{N}\) in Abhängigkeit des Durchmessers \(d\).}
         \label{tab:ratedurch}
 \end{table}
 
-Aufgrund starken rauschens ergibt sich
+Aufgrund starken Rauschens ergibt sich
 aus~\ref{fig:dicke-2} bei \SI{2}{\milli\meter} eine sehr kleine
 Zählrate.
 
 Generell ist zu erkennen, dass die Zählrate ann\"ahernd linear vom
 Streukörperdurchmesser abhängt, da auch die bestrahlte
 Querschnittsfl\"ache (Rechteck) und damit die Anzahl der Streuatome
-linear mit dem Durchmesser skaliert. Das sinken der Zählrate bei
+linear mit dem Durchmesser skaliert. Das Sinken der Zählrate bei
 \SI{20}{\milli\meter} k\"onnte durch die Blockade mancher gestreuter
-Photonen durch das Target selbs erklärt werden. Die Qualit\"at der
+Photonen durch das Target selbst erklärt werden. Die Qualit\"at der
 Messung scheint in diesem Falle ad\"aquat zu sein
 (siehe~\ref{fig:dicke-20}).
 
@@ -696,31 +698,31 @@ vorhandenen Daten nicht eindeutig nachvollzogen werden.
 
 \begin{figure}[H]\centering
   \input{../auswertung/figs/dicke/2.pgf}
-  \caption{}
+  \caption{Energiepeak mit Fit bei einem Targetdurchmesser \(d \approx \SI{2}{\milli\metre}\).}
   \label{fig:dicke-2}
 \end{figure}
 
 \begin{figure}[H]\centering
   \input{../auswertung/figs/dicke/4.pgf}
-  \caption{}
+  \caption{Energiepeak mit Fit bei einem Targetdurchmesser \(d \approx \SI{4}{\milli\metre}\).}
   \label{fig:dicke-4}
 \end{figure}
 
 \begin{figure}[H]\centering
   \input{../auswertung/figs/dicke/6.pgf}
-  \caption{}
+  \caption{Energiepeak mit Fit bei einem Targetdurchmesser \(d \approx \SI{6}{\milli\metre}\).}
   \label{fig:dicke-6}
 \end{figure}
 
 \begin{figure}[H]\centering
   \input{../auswertung/figs/dicke/10.pgf}
-  \caption{}
+  \caption{Energiepeak mit Fit bei einem Targetdurchmesser \(d \approx \SI{10}{\milli\metre}\).}
   \label{fig:dicke-10}
 \end{figure}
 
 \begin{figure}[H]\centering
   \input{../auswertung/figs/dicke/20.pgf}
-  \caption{}
+  \caption{Energiepeak mit Fit bei einem Targetdurchmesser \(d \approx \SI{20}{\milli\metre}\).}
   \label{fig:dicke-20}
 \end{figure}