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@ -400,4 +400,370 @@
\caption{}
\label{fig:dicke-countrate}
\end{figure}
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\label{fig:dists-5}
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\label{fig:calibrate-ba_2}
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\label{fig:calibrate-ba_3}
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\label{fig:calibrate-am_1}
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\label{fig:calibrate-am_2}
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\label{fig:calibrate-eu_1}
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\label{fig:calibrate-energy_fit}
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\label{fig:winkelmessung-45}
\end{figure}
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\caption{}
\label{fig:winkelmessung-60}
\end{figure}
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\caption{}
\label{fig:winkelmessung-75}
\end{figure}
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\label{fig:winkelmessung-90}
\end{figure}
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\label{fig:winkelmessung-105}
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\begin{figure}[H]\centering
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\label{fig:winkelmessung-120}
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\label{fig:winkelmessung-energycurve}
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\label{fig:crossec-countrates}
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\label{fig:crossec-rel_countrates}
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\label{fig:dicke-10}
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\label{fig:dicke-20}
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\begin{figure}[H]\centering
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\label{fig:dicke-countrate}
\end{figure}
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\label{fig:dists-7}
\end{figure}
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\label{fig:dists-9}
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\label{fig:dists-12}
\end{figure}
\begin{figure}[H]\centering
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\label{fig:dists-countrates}
\end{figure}
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\label{fig:dists-widths}
\end{figure}

View file

@ -176,7 +176,7 @@ def find_rates(spec, null, t, mu, sigma):
N = np.sum(spec[mu - 3*sigma:mu + 3*sigma])
N0 = np.sum(null[mu - 3*sigma:mu + 3*sigma])
N_f = (N - N0)/t
d_N_f = 2*np.sqrt(np.sum((np.sqrt([N, N0])/t)**2))
d_N_f = np.sqrt(np.sum((np.sqrt([N, N0])/t)**2))
return N_f, d_N_f

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@ -1,4 +1,4 @@
\documentclass[draft, slug=CS, room=Andreas-Schubert-Bau\,\ Labor\ 406,
\documentclass[slug=CS, room=Andreas-Schubert-Bau\,\ Labor\ 406,
supervisor=Juliane\ Volkmer, coursedate=29.\ 11.\ 2019]{../../Lab_Report_LaTeX/lab_report}
\title{Comptonstreuung}
@ -419,7 +419,8 @@ theoretischen Erwartungen nach~\ref{eq:photoenergie}. Zu erkennen ist
eine prinzipielle \"Ubereinstimmung im Verlauf. Die Kalibrierung
scheint aber im hier betrachteten Bereich nicht optimal zu sein,
wahrscheinlich aufgrund der wenigen Kalibriermessungen im Bereich um
\kev{60}.
\kev{60}. Auch wurde in die Unsicherheit in der Peakbreite bei der
berechnung der Messabweichungen vernachlässigt.
\begin{figure}[H]\centering
\input{../auswertung/figs/winkelmessung/energycurve.pgf}
@ -450,6 +451,27 @@ wie in~\ref{fig:sigmaknkorrigiert} ergeben. Der dritte Messpunkt ist
von sehr schlechter Qualit\"at, da die Messung ungew\"ohnlich stark
rauschte und liegt deswegen weitab der Theoriekurve. (Siehe auch~\ref{fig:90})
\begin{table}[H]
\centering
\begin{tabular}{S|SS}
\toprule
{\(d\) [\(\si{\milli\metre}\)]} & {\(\dot{N}\)
[\(\si{\per\second}\)]}
& {\(\Delta\dot{N}\) [\(\si{\per\second}\)]}\\
\midrule
30 & 9.09 & .28 \\
45 & 6.95 & .20 \\
60 & 5.11 & .16 \\
75 & 4.20 & .15 \\
90 & 1.15 & .11 \\
105 & 3.77 & .13 \\
120 & 4.04 & .13
\end{tabular}
\caption{Zählrate \(\dot{N}\) Abhängigkeit vom Winkel.}
\label{tab:ratedurch}
\end{table}
\begin{figure}[h]\centering
\input{../auswertung/figs/crossec/countrates.pgf}
\caption{Zählraten in Abhängigkeit von \(\mu\).}
@ -477,11 +499,11 @@ in~\ref{fig:dicke-countrate} aufgetragen.
[\(\si{\per\second}\)]}
& {\(\Delta\dot{N}\) [\(\si{\per\second}\)]}\\
\midrule
2,3 & .63 & .17 \\
4,4 & 3.43 & .29 \\
6,6 & 5.11 & .33 \\
10,2 & 9.88 & .40 \\
20,4 & 8.13 & .38
2,3 & .63 & .08 \\
4,4 & 3.43 & .14 \\
6,6 & 5.11 & .16 \\
10,2 & 9.88 & .20 \\
20,4 & 8.13 & .19
\end{tabular}
\caption{Zählrate \(\dot{N}\) pro Durchmesser \(d\).}
\label{tab:ratedurch}
@ -515,23 +537,73 @@ für fünf verschiedene Abstände zwischen \(l = \SI{3}{\centi\metre}\) und
In diesem Versuchsteil war der Winkel erneut \(\vartheta = 60^\circ\) und der
Streukörperdurchmesser \(d = \SI{6}{\milli\metre}\).\\
Folgende Abstände wurden vermessen:
Die Zählraten und Peakbreiten wurden analog zu~\ref{sec:wirkquer}
ermittelt.\footnote{God save Python.} Die dazugeh\"origen Plots sind
in~\ref{sec:anabplot} zu finden.
Die gemessensenen Zählraten sind in~\ref{tab:abstand} aufgetragen.
\begin{table}[H]
\centering
\begin{tabular}{S|S}
\toprule
{\(l\) [\(\si{\centi\metre}\)]} & {\(\dot{N}\) [\(\si{\per\second}\)]} \\
\midrule
3 & \\
5 & \\
7 & \\
9 & \\
12 &
\end{tabular}
\caption{Zählrate \(\dot{N}\) pro Anstand Quelle-Streukörper \(l\).}
\label{tab:abstand}
\centering
\begin{tabular}{S|SS}
\toprule
{\(l\) [\(\si{\centi\metre}\)]} & {\(\dot{N}\)
[\(\si{\per\second}\)]}
& {\(\Delta\dot{N}\) [\(\si{\per\second}\)]}\\
\midrule
3 & {-} & {-} \\
5 & {-} & {-} \\
7 & 2.49 & .13 \\
9 & 2.03 & .12 \\
12 & 1.48 & .11
\end{tabular}
\caption{Zählrate \(\dot{N}\) pro Anstand Quelle-Streukörper \(l\).}
\label{tab:abstand}
\end{table}
Da bei gr\"o\ss{}en abst\"anden der \kev{60} Peak verrauscht, wird
hier f\"ur die Auswertung der \kev{26} Peak genutzt, der allerdings
erst ab \(l=\SI{7}{\centi\meter}\) ausreichende Prominenz aufwies.
\begin{figure}[h]\centering
\input{../auswertung/figs/dists/countrates.pgf}
\caption{Zählrate in Abhängigkeit des Abständes des Targets von der Quelle.}
\label{fig:dists-countrates}
\end{figure}
\begin{figure}[h]\centering
\input{../auswertung/figs/dists/widths.pgf}
\caption{Peakbreite in Abhängigkeit des Abständes des Targets von
der Quelle. Abweichungen aus Fit Fehler.}
\label{fig:dists-widths}
\end{figure}
Nimmt man eine Punktquelle an, so gilt \(\Phi\sim 1/l^2\). Wie
in~\ref{fig:dists-countrates} zu erkennen, nimmt die Zählrate mit dem
Abstand der Quelle zum Target wie erwartet ab.
Dahingegen nimmt die Peakbreite, wie in~\ref{fig:dists-widths} zu
erkennen mit \(l\) zu. Betrachtet man den Strahlkegel der am Target
gestreut wird so verringert sich bei vergr\"o\ss{}erung des Abstandes
\(l\) dessen \"Offnungswinkel. Daraus folgt, dass mehr nah bei der
zentralen Energie liegende Strahlen den Detektor erreichen. Es w\"ahre
innerhalb der Messabweichung auch der umegkehrte Fall m\"oglich. Es
l\"asst sich hier also keine entg\"ultige Aussage treffen.
\section{Fazit}
Der Prozess der \cs ist in diesem Versuch in Qualitativer
\"ubereinstimmung mit der Theorie untersucht worden. Die Kalibrierung
war trotz der rel. gro\ss{}en Anzahl der Messpunkte nicht sehr akurat,
wie sich in~\ref{sec:energwinkel} zeigte. Die optimale Messzeit wurde
zu gunsten einer z\"ugigen Durchf\"uhrung etwas gering gew\"ahl. Die
relativen Unsicherheiten der Zählraten sind dennoch zufriedenstellend
ausgefallen (siehe~\ref{fig:countrates}). Die Energien und der
Wirkungsquerschnit entsprechen jeweils prinzipiell den Theoretischen
zusammenh\"angen, wobei im Falle des Wirkungsquerschnittes
Abweichungen zu erwarten waren und auch auftraten.
Der Einfluss des Streukörperdurchmessers ist gut zu verstehen, der
Einfluss des Quellabstandes auf die Peakbreite jedoch kann aus den
vorhandenen Daten nicht eindeutig nachvollzogen werden.
\section{Anhang}
\label{sec:anshang}
@ -652,6 +724,27 @@ Folgende Abstände wurden vermessen:
\label{fig:dicke-20}
\end{figure}
\subsection{Plots zur Abh\"angigkeit vom Abstand}
\label{sec:anabplot}
\begin{figure}[H]\centering
\input{../auswertung/figs/dists/7.pgf}
\caption{}
\label{fig:dists-7}
\end{figure}
\begin{figure}[H]\centering
\input{../auswertung/figs/dists/9.pgf}
\caption{}
\label{fig:dists-9}
\end{figure}
\begin{figure}[H]\centering
\input{../auswertung/figs/dists/12.pgf}
\caption{}
\label{fig:dists-12}
\end{figure}
\section{Verzeichnisse}
\label{sec:literatur}