diff --git a/GL/protokoll/protokoll.tex b/GL/protokoll/protokoll.tex
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@@ -28,7 +28,7 @@ Erzeugung und Untersuchung von Schockwellen und zur Beschleunigung von
 Elementarteilchen genutzt werden.
 
 Auch in der Technik findet der \laser{} aufgrund der hohen Koh\"arenz
-und Intensit\"t des emmitierten Lichtstrahls vielfach Anwendung. So
+und Intensität des emittierten Lichtstrahls vielfach Anwendung. So
 hat man allt\"aglich mit auf Lasertechnologie basierenden
 Barcode-Scannern und CD-Spielern zu tun. Auch die moderne
 Telekommunikationstechnik um das Internet nutzt \laser{} zur
@@ -42,15 +42,15 @@ gekl\"art werden.
 \end{acro}
 
 Dementsprechend verst\"arkt ein \laser{} also Licht durch stimulierte
-Emmision. Da die stimulierte Emission von Strahlung ein Photon in
+Emission. Da die stimulierte Emission von Strahlung ein Photon in
 allen seinen Eigenschaften kopiert, wird im Allgemeinen koh\"arentes
-und bedingt durch die Verst\"arkung sehr intesives Licht erzeugt.
+und bedingt durch die Verst\"arkung sehr intensives Licht erzeugt.
 
 Der grundlegende Aufbau eines Lasers ist erstaunlich einfach. So
 besteht ein Laser aus:
 
 \begin{enumerate}
-\item einem aktiven Medium (Gase, Festk\"rper)
+\item einem aktiven Medium (Gase, Festkörper)
 \item einem optischen Resonator (meist rotationssymmetrische, sph\"arische Spiegel)
 \item einer ``Energiepumpe'' (Lichtblitze, Elektronenst\"oße)
 \end{enumerate}
@@ -484,7 +484,7 @@ R\"ohre und bei Durchgang durch diese im deaktivierten und im aktiven
 Zustand sowie der Untergrund des Powermeters gemessen. Bei allen
 Leistungsmessungen wurde die Raumbeleuchtung abgeschaltet. Die
 Messzeit wurde auf \SI{150}{\second} festgelegt, da die Schwankung
-des Messwertes ab dieser Zeit ann\"hernd konstant blieb.
+des Messwertes ab dieser Zeit annähernd konstant blieb.
 
 \subsection{Aufbau des Hemisph\"arischen Resonators}
 \label{sec:aufbauhemi}
@@ -520,12 +520,12 @@ gebracht und alles bis auf die Gau\ss{}mode ausgeblendet. Die
 Strahlkaustik konnte dann mit einer CCD Kamera bei fester Linse
 aufgenommen werden. Mit dem Programm \textsc{Laser Light Inspector}
 wurde nach Anpassung der Belichtung auf eine S\"attigung von
-\(200/255\) das FWHM des Lasertstrahls durch einen automatischen
+\(200/255\) das FWHM des Laserstrahls durch einen automatischen
 Gauß-Fit bestimmt (in vertikaler Richtung, da Anomalie in
 horizontaler Richtung). Der Abstand des Kamerasensors wurde durch die
 Brennweite der Linse abgesch\"atzt.
 
-Die Messunsicherheiten erbeben sich aus der Schwierigkeit, die genauen
+Die Messunsicherheiten ergeben sich aus der Schwierigkeit, die genauen
 Abst\"ande der Aufpunkte der Spiegel zu bestimmen und wurden
 gesch\"atzt.
 
@@ -641,7 +641,7 @@ Betrachtungen hier eher qualitativer Natur sind.
     100 & 0.313 & 5.0  \\
     \bottomrule
   \end{tabular}
-  \caption{Maximallestung in Abh\"angigkeit der Resonatorl\"ange }
+  \caption{Maximalleistung in Abh\"angigkeit der Resonatorl\"ange }
   \label{tab:leistunglaenge}
 \end{table}
 
@@ -710,16 +710,16 @@ gefittet. Es ergeben sich \(w_0=\SI{396\pm 16}{\micro\meter}\) und
 \(\delta=\SI{1.2}{cm}\) (Ungenauigkeit aus Fitfehler).
 
 Wie in \ref{fig:kaustik} zu erkennen, ist die \"Ubereinstimmung mit
-der Theoretschen Kurve sehr gut. Alle Werte stimmen innerhalb der
+der theoretischen Kurve sehr gut. Alle Werte stimmen innerhalb der
 Toleranzen mit der Theoriekurve \"uberein. Das verifiziert die
-gauß'sche Optik und spricht daf\"ur, dass nur die Gau\ss{}mode angeregt
+Gauß'sche Optik und spricht daf\"ur, dass nur die Gau\ss{}mode angeregt
 wurde.
 
 Die Ungenauigkeit der \(z\) Koordinate (Abstand der Kamera) ist
 statistischer Natur und wurde auf \SI{1}{\centi\meter} gesch\"atzt
 (was sich nun gut mit dem Offset deckt). Die systematsiche
 Unsicherheit des FWHM wurde auf \(\SI{1}{px}=\SI{5.6}{\micro\meter}\)
-gesch\"atzt. Die software gab leider keine statistischen
+gesch\"atzt. Die Software gab leider keine statistischen
 Unsicherheiten f\"ur den FWHM Wert an.
 
 Der theoretische Wert f\"ur den Beamwaist liegt bei
@@ -1034,7 +1034,7 @@ Die Messung der Laserausgangsleistung in Abhängigkeit von der
 Resonatorlänge ergab das aus~\ref{sec:stabber} erwartete Ergebnis:
 die Ausgangsleistung brach ab einer Resonatorlänge von
 ca. \SI{0,9}{\meter} trastisch ein, was auf die zunehmende
-Unstabilität zurückzuführen ist.
+Instabilität zurückzuführen ist.
 
 Bei der Überprüfung der Ausgangleistung des Laser in Abhängigkeit des
 Winkels eines externen Polarisators (Malus Law), konnte eine gute